Snells lov

Snells lov beskriver, hvordan en ændrer retning, når den går fra ét medium til et andet. For en grænseflade mellem medierne 1 og 2 gælder det, at:

En plan lysbølge bevæger sig fra ét medium (gult) til et andet (blåt) med forskellige brydningsindekser, hvorfor vinklen ændres.

${\displaystyle n_{1}\sin \theta _{1}=n_{2}\sin \theta _{2}}$

hvor ${\displaystyle n_{1}}$ og ${\displaystyle n_{2}}$ er de respektive brydningsindekser, ${\displaystyle \theta _{1}}$ er indfaldsvinklen, og ${\displaystyle \theta _{2}}$ er den udgående vinkel. Det ses, at vinklerne er ens, hvis brydningsindekserne er ens, eller hvis indfaldsvinkel er nul. For meget små vinkler, kan loven approksimativt skrives som:

${\displaystyle n_{1}\theta _{1}=n_{2}\theta _{2}}$

Det er tilfældet, hvis lyset er tæt på vinkelret på grænsefladen.

Snells lov er opkaldt efter Willebrord Snellius, men blev oprindeligt formuleret af i 984.

Udledning

Illustration af Snells lov når den udledes med Fermats princip.

Snells lov kan udledes vha. Fermats princip. En rejser fra punktet ${\displaystyle Q}$ i medium 1 til punktet ${\displaystyle P}$ i medium 2. I følge Fermats princip vil lysstrålen følge den vej, der tager kortest tid. Hvis de to medier var ens, ville dette være en lige linje, men forskellige brydningsindekser giver forskellig fart ${\displaystyle v}$ i de to medier:

${\displaystyle {\begin{aligned}v_{1}&={\frac {c}{n_{1}}}\\v_{2}&={\frac {c}{n_{2}}}\end{aligned}}}$

hvor ${\displaystyle c}$ er lysets fart i vakuum. Vejlængden ${\displaystyle d}$ igennem hvert medium er givet ved (se illustration):

${\displaystyle {\begin{aligned}d_{1}&={\sqrt {a^{2}+x^{2}}}\\d_{2}&={\sqrt {b^{2}+(L-x)^{2}}}\end{aligned}}}$

hvor ${\displaystyle x}$ angiver, hvor lysstrålen rammet grænsefladen. At komme fra ${\displaystyle Q}$ til ${\displaystyle P}$ tager altså tiden ${\displaystyle t}$:

${\displaystyle {\begin{aligned}t&={\frac {d_{1}}{v_{1}}}+{\frac {d_{2}}{v_{2}}}\\t&={\frac {n_{1}}{c}}{\sqrt {a^{2}+x^{2}}}+{\frac {n_{2}}{c}}{\sqrt {b^{2}+(L-x)^{2}}}\end{aligned}}}$

Ved at sætte den afledte mht. ${\displaystyle x}$ til 0, kan vejen med den korteste tid findes:

${\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {dt}{dx}}&={\frac {n_{1}}{2c}}{\frac {2x}{\sqrt {a^{2}+x^{2}}}}-{\frac {n_{2}}{2c}}{\frac {2(L-x)}{\sqrt {b^{2}+(L-x)^{2}}}}=0\\{\frac {n_{1}}{2c}}{\frac {2x}{\sqrt {a^{2}+x^{2}}}}&={\frac {n_{2}}{2c}}{\frac {2(L-x)}{\sqrt {b^{2}+(L-x)^{2}}}}\\n_{1}{\frac {x}{\sqrt {a^{2}+x^{2}}}}&=n_{2}{\frac {L-x}{\sqrt {b^{2}+(L-x)^{2}}}}\end{aligned}}}$

Vinklerne er givet ved:

${\displaystyle {\begin{aligned}\sin \theta _{1}&={\frac {x}{\sqrt {a^{2}+x^{2}}}}\\\sin \theta _{2}&={\frac {L-x}{\sqrt {b^{2}+(L-x)^{2}}}}\end{aligned}}}$

Når dette indsættes, findes Snells lov:

${\displaystyle n_{1}\sin \theta _{1}=n_{2}\sin \theta _{2}}$

Kildehenvisninger

1. "The Law of Refraction", math.ubc.ca, University of British Columbia, hentet 5. juni 2019
2. Rashed, Roshdi (1990). "A pioneer in anaclastics: Ibn Sahl on burning mirrors and lenses". . 81 (3): 464-491. doi:10.1086/355456.^{[bør uddybes]}
3. Haber, Howard (2009), "Fermat's Principle and the Laws of Reflection and Refraction" (PDF), scipp.ucsc.edu, , hentet 8. juni 2019